МЕНЮ

Фотонная концепция фотоэффекта

На основе эфиродинамических представлений о фотоне и процессах его взаимодействия с веществом дана интерпретация, устраняющая недостатки классической и квантовой теорий фотоэффекта.

Введение. Согласно современным представлениям [1] фотоэффект – испускание электронов веществом при поглощении им квантов электромагнитного излучения (фотонов).

            Впервые представления о фотоэффекте появились в 1839 г. при наблюдении Александром Беккерелем  фотовольтаического эффекта в эксперименте с металлическими электродами  и электролитом [2]. Однако интенсивные исследования этого явления начались с его открытия Г. Герцем  в 1887 г., который установил, что длина искры в разряднике увеличивается при попадании на его металлические электроды света от искры другого разрядника. Первые фундаментальные исследования фотоэффекта были выполнены А. Г. Столетовым в 1888 – 1889 г.г.  В 1898 г. Ф. Ленард и Дж. Дж. Томсон, измерив удельный заряд, испускаемых под действием света частиц,  установили, что эти частицы являются электронами.

Как показывает анализ работы А. Г. Столетова “Актино-электрические исследования”, именно Столетову удалось дать наиболее полное возможное на тот момент (до открытия электронов и квантов) объяснение сущности открытого явления и обнаружить его закономерности. [3] Столетов установил роль освещения отрицательного электрода; пропорциональность силы фототока интенсивности света; рассмотрел вопрос об инерционности фототока; обнаружил и исследовал фототок насыщения; создал один из первых фотоэлементов и открыл явление фотоэлектрического утомления.

Ленард  экспериментально показал, что скорость фотоэлектронов зависит только от частоты света. [4]

Исследования Столетова, а также эксперименты Ф. Ленарда, О. Ричардсона,

К. Комптона и Р. Милликена были обобщены в виде законов фотоэффекта [5]:

1. при фиксированной частоте падающего света число фотоэлектронов, вырываемых из катода в единицу времени, пропорционально интенсивности света.

2. Максимальная скорость  фотоэлектронов не зависит от интенсивности фотоэлектронов, не зависит от интенсивности падающего света, а определяется только его частотой ν.

3. Для каждого вещества существует красная граница фотоэффекта, т. е. минимальная  частота  ν0 света (зависящая от химической природы вещества и состояния его поверхности), ниже которой  фотоэффект невозможен. 

В 1905 г. на основе установленных закономерностей А. Эйнштейн представил первое теоретическое объяснение фотоэффекта. Данная теория была дана с целью развития идей Планка. Эйнштейн предположил, что свет не только испускается и поглощается, но и распространяется квантами. За работы по фотоэффекту Эйнштейну в 1921 г. была присуждена Нобелевская премия.

Только на основе гипотезы о квантовании энергии электромагнитного  поля, проявляющемся в процессах испускания и поглощения света, Эйнштейну удалось объяснить следующие  закономерности фотоэффекта: независимость максимальной кинетической энергии фотоэлектронов Еmax от интенсивности света, линейную зависимость Еmax от его частоты ν  и существование граничной (мин.) частоты ν0 (пороговой энергии hν0 ) фотоэффекта.

Исследования фотоэффекта продолжились в ХХ ст. Р. Милликен создал прибор, позволяющий измерять количество электронов (и их энергию), выбитых из металлов при освещении их светом различной длины волны (т. е. различного цвета); определил постоянную Планка; экспериментально проверил уравнение Эйнштейна для фотоэффекта в видимой и ультрафиолетовой областях спектра.

Большой цикл работ по фотоэффекту выполнил П. П. Лукирский [6], ставших классическими. Совместно с С. С. Прилежаевым в 1928 г. подтвердил уравнения Эйнштейна для фотоэффекта и получил точнейшее в то время значение постоянной Планка. Подробно исследовал электронную эмиссию с поверхности тонких металлических пленок и их контактные свойства, что имело важное значение для объяснения механизма работы сложных фотокатодов и привело его к созданию в 1937 г. сурьмяно-цезиевого фотокатода.

Основным направлением исследований по фотоэффекту стало его практическое использования в различных прикладных аспектах: в приборостроении, медицине, энергетике и т. п. Теоретические изыскания были направлены на уточнение теории фотоэффекта Эйнштейна, не меняя ее сущности.

Например, в 1931 г. была опубликована работа Тамма И. Е. и Шубина С. П. “К теории фотоэффекта на металлах”, заложившая основы квантовомеханической теории фотоэффекта. [7] Квантово-механическая теория фотоэффекта на атомах рассмотрена в работе Блохинцева Д. И. “Введение в квантовую механику” (1944).

Открытие и исследование фотоэффекта сыграло важную роль в экспериментальном обосновании квантовой теории.

В этой связи следует отметить, что все теоретические интерпретации фотоэффекта на тот момент строились в рамках тех представлений о микромире, которые сложились на начало ХХ ст., а именно не существовало представлений о фотоне, механизмах его взаимодействия с веществом, а представления о сущности электрического заряда  и его носителях отсутствуют по сегодняшний день.

В современных условиях фактически вся научно-методическая литература, за редким исключением, при освещении темы фотоэффекта оперирует представлениями столетней давности, игнорируя огромный массив новых экспериментальных данных и теоретических разработок в области фотоэффекта и смежных областях. В частности, экспериментально доказано, что разделить, например, атомы водорода  на протоны и электроны можно только высоко энергетичными фотонами, на порядки превышающие энергию видимых фотонов [8], эффекты образования потоков электронов и пар (позитронно-электронных) возможны только при взаимодействии высоко энергетичных гамма-фотонов с веществом [9]. Экспериментальных данных о выбивании электронов фотонами низких энергий (инфракрасного и видимого диапазонов) в настоящее время не представлено.

К экспериментальному обоснованию невозможности выбивания электронов фотонами низких энергий можно добавить и теоретическое. Эфиродинамическая концепция предполагает, что все атомы вещества состоят из протон-электронных пар, каждая из которых представляет собой взаимосвязанную и взаимодействующую совокупность протона, электрона и джетов, предназначенная для формирования атомов вещества [10].

Энергия связи протона и электрона в протон-электронной паре определяется ее пространственным расположением в атоме вещества, а их количество является функцией от массового числа атома А. В работе [11] показано, что величина энергии связи протона и электрона  для разных протон-электронных пар во много электронных атомах находится в пределах  дес. КэВ – ед. МэВ. Очевидно, что энергии фотонов видимого и ультрафиолетового диапазонов (ед. – дес. эВ)  недостаточно для разрыва этих связей.

 На основании выше приведенного можно сделать вывод, что указанное выше определение фотоэффекта является некорректным, а законы фотоэффекта требуют модификации.

Традиционная теория фотоэффекта. В начале ХХ ст. сформировалось два взгляда для объяснения фотоэлектрического эффекта: первый теория Ленарда,  в которой эффект рассматривается как резонансный процесс (теория резонанса), энергия которого заимствуется из атома.  Вторая – теория Эйнштейна предполагает, что  энергия электрона заимствуется из излучения. [12] Согласно первой теории, свет, по выражению О. Д. Хвольсона, играет роль спускного механизма: каждый электрон колеблется со свойственным ему периодом, благодаря присущей ему внутриатомной энергии; когда же наступает резонанс между его колебанием и колебанием света, электрон вылетает. Так как при такой точке зрения пришлось бы допустить, что в атоме существует набор электронов с бесконечным разнообразием скоростей, соответствующих бесконечному разнообразию периодов падающего света, то теория эта изменена в том смысле, что свет рассматривается как причина, вызывающая колебание электрона, период коего близок к периоду колебания света. При некоторой предельной скорости электрона, зависящей от скорости падающего света, электрон оставляет пластинку. Полный резонанс для данного электрона может наступить только при определённом периоде падающего света и эффект в этом случае должен быть наибольшим (селективный эффект).

Что касается второй теории, то она покоится на гипотезах Планка и Эйнштейна.

Первоеобъяснение экспериментальных законов фотоэффекта было дано в 1905 году  Эйнштейном на основе представления о свете, введенные Планком для описания теплового излучения тел.Анализируя флуктуации энергии излучения абсолютно чёрного тела Эйнштейн пришёл к выводу, что свет не только излучается, но и распространяется в пространстве и поглощается веществом в виде квантов (в современном представлении фотонов).

С точки зрения квантовых представлений о  свете энергия монохроматического излучения Есв, падающего на металл состоит из фотонов с энергией Еγ = hν и равна

Есв = N Еγ = Nhν,                                                                                    (1)

а поток энергии света равен

Ф= Есв /t=Nhν/t=nγhν,                                                                             (2)

где N – число фотонов, падающих на металл за время t; nγ – число фотонов, падающих на металл за единицу времени.

Взаимодействие излучения с веществом состоит из огромного числа элементарных актов, в каждом из которых один электрон целиком поглощает энергию одного фотона. Если энергия фотонов больше работы выхода или ей равна, то электроны вылетают из металла. При этом часть энергии поглощённого фотона тратится на выполнение работы выхода Ав, а остальная часть составляет кинетическую энергию фотоэлектрона. Поэтому

Еγвк; или  hν=Ав+mv2/2.                                                              (3)

Это выражение называется уравнением Эйнштейна для фотоэффекта. Из него видно, что кинетическая энергия фотоэлектронов зависит от частоты падающего света (второй закон фотоэффекта). Если энергия квантов меньше работы выхода, то при любой интенсивности света электроны не вылетают. Этим объясняется существование красной границы фотоэффекта (третий закон фотоэффекта). Число фотонов nγ определяет поток энергии падающего света.

Таким образом, теория света Эйнштейна полностью объясняет все установленные закономерности фотоэффекта.

Однако,  изучение процессов взаимодействия фотонов с веществом доказало [13], что энергии фотонов инфракрасного, видимого и ультрафиолетового диапазонов недостаточно для выбивания электронов и становится очевидным, что теория Эйнштейна – это один из мифов квантовой механики, сыгравших важную роль на ранних этапах в развитии представлений о фотоэффекте, но ставшей ширмой на пути их современного развития.

Второй особенностью теории Эйнштейна является то, что она построена на кинематических представлениях процессов фотоэффекта. Фотон, согласно его определения [14], это переносчик энергии. В процессах взаимодействия фотонов с веществом происходят процессы обмена энергий, т. е. фотон не выполняет никакой работы. Поэтому присутствие параметра работы выхода в уравнении Эйнштейна некорректно с точки зрения энергетических представлений процессов фотоэффекта.  Эта некорректность сыграла существенную роль в создании методик определения фактического значения работы выхода для разных веществ. Значения этих методик в разы отличаются друг от друга, что создает затруднения в их дальнейшем использовании. [15]

Теория Эйнштейна не раскрывает сущности красной границы фотоэффекта, а также не может ответить на множество других вопросов [16]. В частности, не существует ответа на “детский вопрос”: что останется от пластины, когда под воздействием света будут выбиты все ее электроны?

Теоретические предпосылки фотонной теории. Излучение  (инфракрасное, видимое, ультрафиолетовое, рентгеновское, гамма) это разные виды электромагнитного излучения, отличающихся диапазонами длин волн. [17] Представляет собой поток фотонного газа, содержащего фотоны  с энергией

Eγ = mγ rγ 2 ωγ2 ,                                                                                         (2)

где mγ – масса, rγ – радиус  тела (кольца), ωγ  – круговая частота собственного вращения фотона.

Фотон [14] – это элементарная частица, представляющая собой замкнутый тороидальный вихрь уплотненного эфира с кольцевым движением тора (как колеса) и винтовым  движением внутри него, осуществляющая поступательно-циклоидальное движение (по винтовой траектории), обусловленное гироскопическими моментами собственного и вращения по круговой траектории  и предназначенная для переноса энергии.

Фотон характеризуется совокупностью параметров [14] , которые являются функцией его длины волны. Параметры, такие как vγ, еγ, mγ, rγ  и др. – квазипостоянные, нелинейные, независимы от каких либо внешних факторов и систем отсчета, значения которых меняются в небольших пределах, например для всего множества фотонов их скорость прямолинейного движения находится в пределах (2.99792458 – 3,0)·108 м·с-1. Энергия это сложная функция Eγ ≈ f(ωγ2(λ)),  фактически зависит от частоты вращения вокруг собственной оси, которая в свою очередь является функцией длины волны фотона.

Взаимодействие фотонов с веществом осуществляется посредством обмена энергией воздействующего фотона на протон-электронную пару атома вещества.

Полный энергетический баланс процессов взаимодействия фотонов с веществом будет выглядеть следующим образом [18]:

Еγ ± Евн.ф  = Евт. + Еп. + Ео ,                                                                  (3)

где Еγ – энергия фотонов внешнего потока излучения, Евн.ф  – энергия внешних факторов, Евт. –энергия, идущая на генерацию вторичных фотонов, Еп. – тепловые и прочие потери, Ео – энергетические потери, обусловленные рассеянием фотонов в окружающее пространство.

Теория фотоэффекта на основе фотонной концепции. Опыты Столетова стали классическими экспериментами не только в рамках квантовой физики, но и всей физики вообще и положены в основу всех современных учебных методик по изучению фотоэффекта.

Рассмотрим опыты Столетова по схеме представленной в [19]. Из герметичной камеры B частично или полностью откачивался воздух. Внутри этой камеры располагалось два электрода: цельный металлический катод К и выполненный в виде металлической сетки анод А. Свет от дуговой лампы проникал в камеру через кварцевое окошко О (стекло практически не пропускает ультрафиолет) и благодаря устройству анода свободно падал на металлическую поверхность катода К. Во внешнюю электрическую цепь между катодом и анодом А включалась батарея и гальванометр. Таким образом, между катодом и анодом создавалось достаточно высокое напряжение (до 250 В), а ток в анодной цепи измерялся с помощью чувствительного гальванометра Г (точность порядка 10-10 A).

В данном случае генератором фотонов является источник лучистого потока S, создаваемый дуговой лампой.  В результате взаимодействия фотонов падающего потока  с металлической пластиной К, возбуждаются протон-электронные пары атомов вещества пластины, которые затем генерируют собственные фотоны, отличающиеся от падающих длиной волны и, соответственно, энергией, массой, скоростью движения,  электрическим зарядом, постоянной Планка и т. п. Концентрация  собственных фотонов на границе раздела двух сред определяет, с одной стороны, направление движения фотонов внутрь пластины К, а с другой – излучение собственных фотонов в окружающее пространство. Если интенсивность потока излучения больше интенсивности внутреннего потока, то такой фотоэффект называется внешним. В противном случае внутренним.

В результате внешнего фотоэффекта фотоны распространяются внутри камеры и достигают поверхности анода. Поверхность анода А, обращенная к  катоду К, оказывается соединенной с катодом электрическим проводником, образуемым излученным потоком фотонов. Таким образом, в схеме Столетова при воздействии дуговой лампы образуется замкнутая электрическая цепь: анод А, поток излученных катодом фотонов, катод К, проводник, контакт батареи “-“, батарея Б, контакт батареи “+“, гальванометр Г, проводник, анод А. В этой электрической цепи при напряжении батареи (250 В) начинает протекать электрический ток от батареи (контакт “+“) к аноду, от анода к катоду, от катода к батарее (контакт “-“). Этот ток фиксируется гальванометром. Его направление противоположно направлению фототока, образуемого в результате воздействия дуговой лампы. Физическая сущность процессов в данной схеме идентична процессам в вакуумном диоде, рассмотренных в работе [19]. Отличие заключается в способе генерации вторичных фотонов катодом, что не влияет на основные процессы.

Из рассмотренных электрических процессов в схеме Столетова следует, в частности, что ток протекающий в электрической цепи это электрический ток батареи, зависящий от величины напряжения батареи, материала и конструкции анода.

В виду того, что величина тока батареи значительно больше фототока катода, то гальванометр не может фиксировать фототок. Следовательно, исследованию подвергается  ток батареи.

Вольтамперная характеристика (ВАХ) фотоэлемента Столетова аналогична ВАХ вакуумного диода и представляет собой S – образную кривую с отсечкой на оси тока величины I0 при  напряжении батареи UБ = 0, с отсечкой отрицательного напряжения U0 при  значении тока батареи IБ = 0.

ВАХ показывает, что при достаточно больших положительных напряжениях на аноде A ток достигает насыщения – это обусловлено тем, что исходная концентрация фотонов в аноде перестает расти в виду конечности числа атомов вещества анода.

Предельное значение этого тока в современной физике называется фототоком насыщения.

Ток I0 это и есть фототок катода, который протекает в противоположном направлении току батареи и который смещает ВАХ фотоэлемента влево. Ток батареи истекающий из анода к катоду представляет собой поток фотонов, который достигая поверхности катода воздействует на него аналогично потоку фотонов от дуговой лампы, вследствие чего проявляется дополнительный фотоэффект, обусловленный током анода. Таким образом, фототок катода будет представляться суммарным действием двух фотоэффектов.

Отрицательное напряжение U0 , называемое запирающим напряжением, это напряжение, которое должна приложить батарея к аноду, чтобы скомпенсировать фототок катода I0.

Рассмотрим энергетические аспекты фотоэффекта. В соответствии с механизмом генерации фотонов и схемой исследования фотоэффекта полный энергетический баланс будет выглядеть следующим образом:

Еγ + ЕБ = Евт. + Ео + Еп.,                                                                        (4)                                                      

где Еγ – энергия фотонов лучистого потока источника S, ЕБ – энергия внешнего источника – электрической батареи,  Еп. – энергетические потери, обусловленные рассеиванием тепла в окружающее пространство и сопротивлением электрическому току тела фотокатода. Причем Ес = Евт. + Ео это полная энергия, необходимая для генерации  собственных фотонов телом фотокатода.    

 Для того чтобы фотоэффект имел место должны соблюдаться следующие энергетические условия. Прежде всего, фотоны источника лучистого потока S должны иметь энергию Еγ, достаточную для возбуждения протон-электронных пар атомов вещества пластины К и генерации собственных фотонов (при отсутствии электрической батареи, т.е. дополнительного источника энергии и тепловых потерь), т.е.

Еγ ≥ Еc,                                                                                                    (5)

Исходя из формулы Eγ = hν  условие (5) можно представить в виде:

            hγνγ ≥ hсνс,                                                                                               (6)

из которого следует, что    νγ ≥ νс.

Это означает,  что предельная частота  фотонов падающего потока должна быть не меньше частоты генерируемых фотонов вещества, при которой возможен фотоэффект, а   наименьшая частота генерируемых фотонов вещества и есть так называемая красная граница фотоэффекта, т. е. наименьшая частота νmin, при которой еще возможен фотоэффект.

При этом становится очевидным, что энергия, необходимая для генерации собственных фотонов Еc наименьшей частоты  νmin есть не что иное как так называемая работа выхода.                                                                                                   

          Известно [20],  что протон-электронная пара атома любого химического элемента вещества формирует спектр, так называемых стационарных энергетических уровней. Такой спектр показывает с какой энергией и длиной волны могут быть сгенерированы собственные фотоны атомом конкретного вещества. Сравнивая спектры падающего потока и атома химического элемента вещества с учетом условия (6) мы можем оценить способность вещества к реализации фотоэффекта. Например, рассмотрим спектр первой протон-электронной пары химического элемента цезия. Согласно данным [21] он имеет следующий вид: λ = 894,34 – 347,68 нм, соответственно Е = 1,38 – 3,56 эВ.

Анализ данных показывает, что фотоэффект на пластине из цезия будет наблюдаться при воздействии на него падающего потока фотонов с длинами волн

λ ≥ 894,34  нм. Т. е. из приведенного примера следует, что для цезия красная граница фотоэффекта, т.е. наибольшая длина волны фотона (наименьшая частота νmin)

λmax = 894,34  нм, а работа выхода, т.е. энергия генерации собственных фотонов при

λmax = 894,34  нм, составит Ав = 1,38 эВ. Экспериментальные данные для той же пластины из цезия, например, приведенные в работе [22] дают следующие значения: λmax = 662 нм,

Ав = 1,81 эВ.

Фототок катода  пропорционален световому потоку, падающему на металл пластины К. Так как сила тока  определяется  величиной заряда, переносимого потоком фотонов, сгенерированных пластиной К под воздействием  светового потока, то можно сказать:  число фотонов, генерируемых за 1 с  веществом пластины К, пропорционально интенсивности света, падающего на это вещество. 

Если увеличивать световой поток, то величина тока также увеличивается и при определённом напряжении становится постоянной. Его величина определяется максимальным числом фотонов, которое может излучить пластина К, т. е. веществом пластины К и ее геометрическими параметрами.

Из условия баланса энергий фотоэффекта (4) получим:

ЕБ = Еγ – Евт. – Ео – Еп..

Для внешнего фотоэффекта будем исходить из допущения, что Е0 >> Евт. + Ео, т.е. энергетические потери будут невелики по сравнению с  энергией, идущей на генерацию фотонов излучения. Тогда

ЕБ = Еγ – Е0.

Исходя из ограничений, обусловленной красной границей фотоэффекта, можно составить следующее уравнение:

eγ · U0 = Eγ – Евых,                                                                                   (7)

где Евых – минимальная энергия генерации собственных фотонов, соответствующая минимальной частоте спектра данного вещества, т.е. выхода работа.

Данное уравнение является упрощенным уравнением внешнего фотоэффекта, полученное на основе фотонной теории, внешним описанием аналогичное уравнению Эйнштейна.

Если Е≥ Евт. + Ео, т.е. когда энергетические потери становятся соизмеримыми с энергией, идущей на генерацию собственных фотонов излучения, то для реализации фотоэффекта требуются фотоны внешнего источника излучения с большей энергией, что эквивалентно смещению красной границы фотоэффекта в более коротковолновую область.

еγ · U0 = (Еγ – Евт. – Ео) – Евых,                                                                 (8)

Это обстоятельство и объясняет расхождение в теоретических и экспериментальных данных и указывает на необходимость учета в практической реализации и методологии измерения таких факторов, как потери энергии на генерацию внутренних фотонов, не участвующих во внешнем излучении и прочие энергетические потери.

Из уравнения (7) получим выражение для запирающего потенциала:

U0 = Еγ / еγ – Евых/ еγ = hν/ еγ – Евых/ еγ,                                                   (9)  

Энергия фотонов является функцией его длины (частоты) волны, причем эта функция нелинейна. Из выражения (9) следует, что запирающее напряжение является функцией  энергии падающих фотонов, т.е. функцией длины (частоты) волны фотона, причем эта функция будет также нелинейной.

Так как работа выхода определяется спектральными возможностями атомов вещества и она различна для разных веществ, то очевидно, что величина запирающего потенциала становится зависимой от материала используемого фотокатода.

Из (7) также можно получим выражение для величины заряда фотона:

eγ  = (Eγ – Евых) / U0 ,                                                                                 (10)

из которого следует, что величина заряда фотона также есть функция длины (частоты) волны фотона и эта функция нелинейна.

Таким образом, фотонная теория фотоэффекта объясняет все выше указанные законы фотоэффекта, определяет физическую сущность работы выхода и запирающего потенциала и подтверждает нелинейность и функциональную зависимость электрического заряда от  длины (частоты) волны фотона.

На основе фотонной теории можно дать следующее определение фотоэффекта: – генерация и излучение фотонов атомами вещества при воздействии на него внешнего излучения.

Если доминирующим рассматривается процесс излучения, то такой фотоэффект называется внешним и, наоборот, если рассматривается процесс только внутренней генерации фотонов веществом, то такой фотоэффект называется внутренним.

Законы внешнего фотоэффекта будут формулироваться следующим образом:

  1. При фиксированной частоте падающего света число фотонов, генерируемых веществом катода в единицу времени, пропорционально интенсивности излучения (сила тока насыщения пропорциональна энергетической освещенности катода).
  2. Для каждого вещества существует красная граница фотоэффекта, т.е. существует минимальная частота  генерации собственных фотонов (зависящая от химической природы вещества), ниже которой фотоэффект невозможен.

Остальные законы и свойства фотоэффекта являются следствием физической сущности и параметров фотона. Например, закон  “максимальная скорость фотоэлектронов не зависит от интенсивности фотоэлектронов, не зависит от интенсивности падающего света, а определяется только его частотой ν”, является следствием свойства фотонов – их скорость прямолинейного движения является функцией длины волны (частоты), что экспериментально показал Ленард.

Выводы. Существующие представления о фотоэффекте и его атрибутах – задерживающем потенциале, работе выхода, красной границы фотоэффекта глубоко ошибочны, так как базируются на неверном представлении о носителе электрического заряда, на непонимании физической сущности электрического заряда, элементарных частиц – фотона, электрона и протона.

Предложенная фотонная концепция исходит из предположения, что носителем электрического заряда  являются, как фотоны от внешнего источника излучения, так и фотоны, генерируемые протон-электронными парами вещества, предназначенного для реализации фотоэффекта. Данная интерпретация фотоэффекта раскрывает физическую природу процессов фотоэффекта и дает новую методологию расчета устройств на его основе: устанавливает взаимосвязь между характеристиками фотоэффекта и табличными данными атомной спектроскопии.

Она не имеет противоречий и поэтому ближе к реальности, чем интерпретация в рамках классической и квантовой физик с обилием вышеуказанных недостатков.

Литература.

  1. http://www.femto.com.ua/articles/part_2/4396.html  Фотоэффект.
  2. https://ru.wikipedia.org › wiki › Фотоэффект.
  3. https://alsak.ru/item/354-2.html  Ивкович А. С. Изучение явления фотоэффекта в средней школе с учётом истории открытия его законов.
  4. http://engime.org/fotoeefekt-istoriya-odnogo-otkritiya-v-licah.html  Фрадкин В.Е. Фотоээфект. История одного открытия в лицах.
  5. https://online.mephi.ru/courses/physics_origins/data/1.html Калашников Н.П.
    Муравьев С.Е. Начала физики.
  6. ХРАМОВ Ю. А. Физики: Биографический справочник.—2-е изд., испр. и дополн. — М.; Наука, Главная редакция физико-математической литературы, 1983. С.400.
  7. Собрание научных трудов в двух томах. Тамм И. Е. Электродинамика. Квантовая механика и теория твердого тела. Теория ядерных сил и атомного ядра. Том 1. М., Наука, 1975, с. 443.
  8. https://www.krugosvet.ru/enc/nauka_i_tehnika/fizika/USKORITEL_CHASTITS.html  Ускоритель частиц.
  9. Райлли Д. и др. (ред.) PANDA – Пассивный неразрушающий анализ ядерных материалов. Справочник. Перевод с английского, ВНИИА, 2007, 720 с.
  10. http://nauka2000.com/   Лямин В. С.,  Лямин Д. В. Про материю и антиматерию.
  11. http://nauka2000.com/   Лямин В. С.,  Лямин Д. В. Электрический заряд протона, электрона и фотона.
  12. Кудрявцев П.С. “История физики. Том 3. От открытия квант до квантовой механики” – Москва: Просвещение, 1971 – с.424.
  13. http://nuclphys.sinp.msu.ru/partmat/index.html  Взаимодействие частиц с веществом.
  14. http://nauka2000.com/   Лямин В. С.,  Лямин Д. В. К 125-и летию открытия фотона.
  15. http://nauka2000.com/   Лямин В. С.,  Лямин Д. В. Физическая сущность контактной разности потенциалов.
  16. http://novmysl.ru/ListOfExperiments.html#QuantumTheory  100 фундаментальных экспериментов, на которые опирается современная физика: от Галилея до наших дней. Опыты Столетова по изучению фотоэффекта. Красная граница фотоэффекта. Теория фотоэффекта Эйнштейна.
  17. https://ru.wikipedia.org/wiki/ Электромагнитное излучение.
  18. http://nauka2000.com/   Лямин В. С.,  Лямин Д. В. Взаимодействие гамма-излучения с веществом.
  19. http://nauka2000.com/   Лямин В. С.,  Лямин Д. В. Физика процессов электровакуумных проборов.
  20. https://ru.wikipedia.org/wiki/ Энергетический спектр.
  21. Стриганов А.Р., Свинтицкий Н.С. Таблицы спектральных линий нейтральных и ионизованных атомов. – Москва: Атомиздат, 1966. – 899 с.
  22. Физические величины: Справочник/ А.П. Бабичев, Н.А. Бабушкина, А.М. Братковский и др.; Под ред. И.С. Григорьева, Е.З. Мейлихова. – М.; Энергоатомиздат, 1991. – 1232 с.

Лямин В.С. , Лямин Д. В.  г. Львов


1 звезда2 звезды3 звезды4 звезды5 звёзд6 звёзд7 звёзд8 звёзд9 звёзд10 звёзд (Еще не оценили)
Загрузка...


Вы можете оставить комментарий к записи