МЕНЮ

Эфиродинамическая концепция основных типов распада атомов

Рассматривается сущность физических процессов основных типов распада  атомов вещества. В основу рассматриваемых процессов положена эфиродинамическая концепция представления элементарных частиц  и атомов в виде замкнутых вихревых образований (колец). Показано, что основой внутриатомных взаимодействий являются магнитные силы, обусловленные вращением атомных структурных элементов.

Введение. Современная теория радиоактивности рассматривает четыре основных типа распада [1]: α – распад, β – распад (в трех видах: β — и β+ — распад, электронный захват), изомерный переход и спонтанное деление. В конце ХХ века были открыты новые “экзотические” типы распада (испускание запаздывающих нейтронов и протонов, двухнейтронный распад, запаздывающее деление, распад полностью ионизированных атомов, кластерный распад  и др.)      

Квазиклассическая теория альфа-распада была предложена Гамовым, а также независимо Герни и Кондоном  в 1928 г. [2] С этого времени теория альфа-распада существенно усложнилась и появились различные модели и приближения для его описания. Согласно теории Гамова альфа-частица занимает квазистационарный уровень в материнском ядре. Этот уровень распадается, причем при распаде,  альфа-частица проходит под потенциальным барьером, который образован кулоновским и ядерным взаимодействиями между вылетающей альфа-частицей и дочерним ядром. Проницаемость этого барьера, обусловленная эффектом туннелирования, и частота столкновения альфа- частицы о барьер в направлении вылета из ядра определяют период альфа-распада.

Теория β – распада  была создана лишь в 1933 году Энрико Ферми, который использовал гипотезу Вольфганга Паули о рождении в β-распаде нейтральной частицы, имеющей близкую к нулю массу покоя и названной нейтрино ν. Ферми обнаружил, что β-распад обусловлен новым типом взаимодействия частиц в природе — «слабым» взаимодействием и связан с процессами превращения в материнском ядре нейтрона в протон с испусканием электрона е и антинейтрино ν (β-распад), протона в нейтрон с испусканием позитрона е+ и нейтрино ν (β+-распад), а также с захватом протоном атомного электрона и испусканием нейтрино ν (электронный захват). [3]

Указанный выше традиционный анализ процессов распада  построен на недоказанных гипотезах о существовании потенциального барьера  внутри атома, об испускании ядром электронов, позитронов, нейтрино и антинейтрино. При этом ни механизм генерации элементарных частиц ядром атома, ни механизм распада не рассматривается.

Изомерный переход — γ-излучение является родственником светового и рентгеновского излучений и представляет собой поток высокочастотных электромагнитных квантов, испускаемых атомными ядрами при переходе из возбужденных в более низколежащие состояния. Формально только устанавливается факт излучения без раскрытия причинно-следственных связей и механизмов излучения.
            Целью данной работы является представление известных типов распада с использованием методологии эфиродинамики, позволяющей устранить некорректность современной теории радиоактивности. Эфиродинамическая концепция предполагает представление моделей элементарных частиц, как замкнутые вихревые образования (кольца), в стенках которых эфир существенно уплотнён, а элементарные частицы, атомы и молекулы, — это конструкции, объединяющие такие вихри. Базовым элементом построения атомов вещества является протон-электронная пара, которая в свободном состоянии существует в виде атома водорода. [4] 

Альфараспад. Согласно современным представлениям альфараспад [5] — испускание атомным ядром α-частицы (ядра 42Не). Альфа-распад из основного (невозбуждённого) состояния ядра называется также α-радиоактивностью. Тер­мин «α-лу­чи» был вве­дён вскоре по­сле от­кры­тия А. А. Бек­ке­ре­лем в 1896 г. ра­дио­ак­тив­но­сти для обо­зна­че­ния наименее про­ни­каю­ще­го ви­да из­лу­че­ния, ис­пус­кае­мо­го ра­дио­ак­тив­ны­ми ве­ще­ст­ва­ми. В 1909 г.  Э. Резерфорд  и Т. Ройдс  доказали, что α-частицы являются дважды ионизованными атомами гелия 42Не.

При альфа-распаде массовое число А материнского ядра уменьшается на 4 единицы, а заряд (число протонов) Z — на 2.

            Альфа-распад из основного состояния наблюдается только у достаточно тяжёлых ядер.  Например, у радия-226 или урана-238. Альфа-радиоактивные ядра в таблице нуклидов появляются, начиная с атомного номера 52 (теллур) и массового числа около 106—110, а при атомном номере больше 82 и массовом числе больше 200 практически все нуклиды альфа-радиоактивны, хотя альфа-распад у них может быть и не доминирующей модой распада.

Альфа-распад из высоко возбуждённых состояний ядра наблюдается и у ряда лёгких нуклидов, например у лития-7. Среди лёгких нуклидов альфа-распад из основного состояния испытывают гелий-5, литий-5, бериллий-6, бериллий-8 и бор-9. [6]

Про­стей­шая тео­рия альфа-распада [7] была пред­ло­же­на Г. Га­мо­вым в 1927, она явилась пер­вым при­ло­же­ни­ем толь­ко что соз­дан­ной кван­то­вой ме­ха­ни­ки к опи­са­нию ядер­ных яв­ле­ний. Эта тео­рия рас­смат­ри­ва­ла дви­же­ние α-час­ти­цы в по­тен­ци­аль­ной яме с ку­ло­нов­ским барь­е­ром. Так  как вы­со­та ку­ло­нов­ско­го барь­е­ра у тя­жё­лых ядер состав­ля­ет 25–30 МэВ, а энер­гия α-час­тиц все­го лишь 5–10 МэВ, то их вы­лет из яд­ра за­пре­щён закона­ми клас­сической ме­ха­ни­ки и мо­жет про­ис­хо­дить толь­ко за счёт кван­то­во-механического тун­нель­но­го эф­фек­та.

Современный подход к описанию альфа-распада опирается на методы, используемые в теории ядерных реакций [8]. В теории ядерных реакций кроме кулоновского учитывается также центробежный барьер.

            Эфиродинамическая концепция в теории распада предполагает внутриатомное взаимодействие только на основе магнитных сил. В работе  [4] показано, что кулоновские (электрические) силы внутри атома отсутствуют при наличии электрического заряда атома, что объясняет электрическую нейтральность атома. Отсутствие электрических сил указывает на отсутствие каких-либо кулоновских (электрических) барьеров  в атоме, вследствие чего традиционная теория распада, в частности, альфа-распада имеет иной характер.

            Отличие альфа-распада от других, составляющих  распад с испусканием протон-электронных пар и нейтронов одновременно [9], заключается в том, что помимо дочернего атома формируется атом гелия, сопровождаемый  излучением фотонов и тепловой энергии. Системный закон альфа-распада будет иметь следующий вид:

Zα = AZX→A-4Z-2Y+ 2(p+e) + 2n + Еγ + ∆Е →A-4Z-2Y+ 42Не + Еγ + ∆Е;              (1)

где A – массовое число (суммарное число протон-электронных пар и нейтронов а атоме),  Z — “заряд ядра”  или число протон-электронных пар в атоме, X – материнский атом,

m = 2- число протон-электронных пар (p+e), k = 2 — число нейтронов (n), A-4Z-2Y – дочерний атом,  Еγ – суммарная энергия излучения, ∆Е – обобщенные тепловые потери.

Условием альфа-распада является превышение совокупных внутренних магнитных сил отталкивания Еот  над совокупными внутренними магнитными силами притяжения Епр за счет энергии внешних факторов Евн:

Еот + Евн > Епр.                                                                                                        (2)

Механизм альфа-распада  заключается в следующем. Под действием совокупных внутренних магнитных сил отталкивания и энергии внешних факторов от атома последовательно отделяются (выталкиваются) две внешних протон-электронных пары, обволакивающих атом вещества, и два нейтрона. К явлениям радиоактивности относят ядерные процессы, длящиеся более 10-12 с и менее 1020 лет [1]. Очевидно, что за время  менее 10-12 с, успевают происходить процессы перехода  отделившихся протон-электронных пар из возбужденного состояния  в состояние свободных протон-электронных пар (атом водорода) и их синтеза (слияния) в атом гелия. Такой процесс перехода всегда сопровождается излучением фотонов и тепловой энергии за счет возбужденного состояния. Напомним, что любая свободная протон-электронная пара находится в возбужденном состоянии, если ее радиус больше радиуса атома водорода.  В случае альфа-распада,  отделившиеся протон-электронные пары должны иметь радиус больше, чем у дочернего атома гелия. Примером этого процесса является распад радий-226  22688Ra. В результате распада образуется нуклид 22286Rn, также известный как радиоактивный газ радон или эманация радия и атом гелия (выделяемая энергия 4870,62(25) кэВ):

            22688Ra → 22286Rn  + 42He + 4870,62(25) кэВ.                                                         (3)

Радиус атома радия-226  составляет 235 пм, радиус атома радона  — 214 пм, радиус  атома гелия – 31 пм. [10] Очевидно, что радиус, отделившихся протон-электронных пар материнского атома, больше радиусов дочерних атомов, в частности гелия, что и обуславливает излучение фотонов и тепловой энергии.

Сформировавшийся таким образом атом гелия это синфазно вращающаяся система, состоящая из двух протон-электронных пар и двух нейтронов, относительно дочернего атома. В результате чего между первым дочерним атомом и атомом гелия появляется дополнительная магнитная сила отталкивания, придающая ускорение вылета атома гелия. Очевидно, что величина этой силы будет определяться электронной конфигурацией первого дочернего атома, т. е. ее составом протон-электронных пар и нейтронов. Этим объясняется, что в разных типах альфа-распада энергия α-частицы (атома гелия) отличается друг от друга. Кинетические энергии α-частиц изменяются от 1,83 МэВ (144Nd) до 11,65 МэВ (изомер 212mPo). Энергия α-частиц, испускаемых тяжёлыми атомами из основных состояний, составляет 4÷9 МэВ, а испускаемая нуклидами редкоземельных элементов 2÷4.5 МэВ.

Баланс энергий α-распада:

Qα=Eα + Еγ + ∆Е+ Еот + Евн — Епр                                                                                                         (4)

где Еα – энергия α-частицы, представляющая собой совокупность кинетической энергии вращения вокруг собственной оси Евр и энергии прямолинейного движения Еп, т. е.

Eα = Евр + Еп.

            Например, при распаде изотопа урана-238:

                       α

            23892U → 23490Th ,                                                                                                      (5)

атомы тория и α-частица разлетаются с кинетическими энергиями 0.07 МэВ и 4.18 МэВ соответственно.

Свойством альфа-распада является наличие определённой и притом весьма сильной зависимости между энергией испускаемых α-частиц и периодом полураспада активных атомов. При небольшом изменении энергии α-частиц периоды полураспада (Т) меняются на многие порядки. Так у 232Th  Еα=4.08 МэВ, T=1.41·1010 л, а у 218Th  Еα=9.85 МэВ,

T =10 мкс.

Бета-распад. Согласно современным представлениям бета-распад (β-распад) – самопроизвольное превращение ядер, сопровождающееся испусканием (или поглощением) электрона и антинейтрино или позитрона и нейтрино. Известны следующие виды бета-распада: электронный распад (превращение нейтрона в протон), позитронный распад (протона в нейтрон) и электронный захват. При электронном бета-распаде заряд ядра увеличивается на 1, при позитронном – уменьшается на 1; массовое число не меняется. К бета-распаду относится также спонтанное превращение свободного нейтрона в

протон, электрон и антинейтрино.

            Природа этой мифологии исходит с конца XIX ст., когда было открыто излучение радиоактивных веществ и названное α- и β-лучами. К концу 1899 г. три группы исследователей в разных странах независимо обнаружили, что лучи радия отклоняются при прохождении через магнитное поле, а также, что β-лучи имеют электромагнитную природу. [11] При исследовании отклонения β-частиц в электрических и магнитных полях было установлено, что они представляют собой частицы, движущиеся со скоростями, очень близкими к скорости света. Вследствие того, что в научном обиходе конца XIX ст. при названии  электрически заряженных частиц наиболее широко стал применяться термин “электрон”, введенный Дж. Стонеем для обозначения электрического заряда в 1891 г. [12],  А. Беккерель назвал β-лучи “быстрыми электронами”. Впоследствии, после открытия структуры атома Резерфордом, электрическая сущность термина “электрон” была подменена сущностью электрона, как структурного элемента атома вещества. Эта подмена привела к представлению современной физикой β-лучей, как  поток электронов – структурных элементов атома и β-распада в виде, указанном выше.

            Очевидно, что β-лучи, которые имеют электромагнитную природу и двигаются с околосветовыми скоростями, представляют собой фотонное излучение. Фотонное излучение не является продуктом распада, а сопровождает его. Следовательно, указанное выше определение бета-распада не более чем миф.

            Рассмотрим примеры β-распада.

            “Электронный β-распад”.

                    β

            146C → 147N – изотоп углерода преобразуется в атом азота.

В результате внешнего воздействия один нейтрон отделяется от материнского атома и трансформируется  в протон-электронную пару.  Вращение свободной протон-электронной пары всегда противофазно вращению материнского атома (кроме атома водорода). Между материнским атомом и свободной протон-электронной парой появляется магнитная сила притяжения, которая приводит их к обоюдному сцеплению или сцеплению с соседним атомом, потерявшим нейтрон. Условием реализации этого процесса является  противофазное вращение свободной протон-электронной пары и материнского атома.

Процесс трансформации сопровождается поглощением фотона: n → (p+e) – γ.

Позитронный  β-распад”.

                    β+

116C → 115В – изотоп углерода преобразуется в изотоп бора.

В результате внешнего воздействия  внешняя протон-электронная пара отделяется от материнского атома. За время меньшее 10-12 с, отделившаяся протон-электронная пара трансформируется в свободную пару (атом водорода) с излучением фотонов. Вращение свободной протон-электронной пары противофазно вращению материнского атома.  Между материнским атомом и свободной протон-электронной парой появляется магнитная сила притяжения. Дополнительная кинетическая энергия прямолинейного движения, обусловленная магнитной силой притяжения и электронная конфигурация материнского атома способствуют слиянию свободной протон-электронной пары с атомом и ее трансформации в нейтрон.

Процесс трансформации сопровождается излучением фотона: (p+e) → n + γ.

Отличие двух рассматриваемых процессов заключается в электронной конфигурации материнского атома. В случае “электронного β-распада” материнский атом содержит большее число нейтронов – 8, чем в случае “позитронного  β-распада” — 5. Чем больше нейтронов в атоме, тем больше сила отталкивания между нейтронами. Такой атом легче теряет нейтрон. В случае “позитронного  β-распада” преимущество имеет число протон-электронных пар. Поэтому атом легче теряет протон-электронную пару.

            Таким образом, на основании рассмотренных примеров можно дать определение

β-распада: это преобразование материнского атома или изотопа в дочерний атом или изотоп без изменения массового числа путем трансформации нейтрона в протон-электронную пару или наоборот, сопровождаемое излучением или поглощением фотонов.

            “Электронный захват”вариант  β-распада, при котором захват ядром электрона с одной из атомных оболочек, чаще всего с ближайшей к ядру К-оболочки (К-захват), реже – со следующих, L- и М-оболочек (соответственно, L и М-захват).

Электронный захват это очередной миф современной физики. Известно [13],  что энергия связи электрона и протона в протон-электронной паре определяется расположением протон-электронной пары в атоме. Внешние протон-электронные пары многоэлектронного атома имеют наименьшую энергию связи, внутренние – наибольшую. Поэтому чтобы осуществить захват электрона с  К-, L- или М-оболочек необходимо приложить внешнюю энергию, значительно превышающую энергию связи внешних протон-электронных пар. Это непременно привело бы к разрушению внешних оболочек атомов, чего на практике не наблюдается.

Изомерный переход. Изомерный переход (гамма-распад) [1] — радиоактивный распад атомного ядра, происходящий из возбуждённого метастабильного состояния с излучением одного или нескольких γ-квантов.

Явление γ-излучения ядер состоит в том, что ядро (A,Z) испускает γ квант без изменения массового числа А и заряда ядра Z. Испускание γ-излучения обычно происходит после α- или β-распадов атомных ядер, если образовавшееся ядро образуется в возбужденном состоянии. Гамма-излучение возникает при распаде возбужденных состояний ядер. Спектр γ-излучения всегда дискретен из-за дискретности ядерных уровней. [14]

Некорректность представления изомерного перехода современной физикой заключается в непонимании сущности фотона, его параметров и способов генерации.

Фотон [15] это элементарная частица, представляющая собой замкнутый тороидальный вихрь уплотненного эфира с кольцевым движением тора (как колеса) и винтовым  движением внутри него, осуществляющая поступательно-циклоидальное движение (по винтовой траектории), обусловленное гироскопическими моментами собственного вращения и вращения по круговой траектории  и предназначенная для переноса энергии.

Понятие фотон представляет собой семейство (множество) элементарных частиц, каждый из которых характеризуется  совокупностью параметров, присущих только данной частице и являющихся функцией длины волны (частоты вращения по круговой траектории).

Генерация фотонов осуществляется только возбужденными протон-электронными парами, а излучение только их джетами. Поэтому ссылки на генерацию возбужденными ядрами  это не более чем миф.

Гамма-излучение — это один из видов электромагнитного излучения (длина волны λ ≤ 2·10-10 м). Представляет собой поток фотонного газа, содержащего гамма-фотоны  с энергией

Eγ = mγ rγ 2 ωγ2 ,                                                                                                      (6)

где mγ – масса, rγ — радиус  тела (кольца), ωγ  — круговая частота собственного вращения фотона.

Гамма-фотон характеризуется энергией 2Eγ [эВ] ≥ 1·105 , массой  mγ [кг] ≈ 1·10-40, электрическим зарядом   γ [Кл] ≈ 1,6021766208·10−19, скоростью прямолинейного движения uγ [м/с] ≈ 3,0·108, радиусом  тела (кольца) rγ [м] ≈ 10-19 – 10-20  и др.                                                                          параметрами.

Соотношение (6) показывает, что с уменьшением длины волны фотона его энергия растет, так как растет круговая частота собственного вращения. В частности, в работе [16] показано, что соотношение круговых частот для гамма-фотонов и инфракрасных ориентировочно равно 103, соответственно, соотношение энергий будет равно 106. Таким образом, увеличиваются гироскопические возможности гамма-фотонов. Этим и объясняются проникающие способности фотонов гамма диапазонов излучения.

Энергия гамма-фотонов позволяет им взаимодействовать с протонами и электронами атомов (замкнутые тороидальные вихри уплотненного эфира с кольцевым движением тора (как колеса) [17]). Она, в зависимости от ее величины, может обуславливать следующие процессы: поглощение фотона; поглощение и генерация вторичных фотонов (фотоэффект); разрыв связи между протоном и электроном в протон-электронной паре; разрушение структуры протона и электрона.

Исходя из определения, изомерный переход является частным случаем взаимодействия γ-излучения с атомами вещества, который обуславливает процесс поглощения и генерации вторичных фотонов (фотоэффект). Для осуществления этого процесса требуется внешняя энергия, при воздействии которой происходит α- или β-распад атомов. Генерация фотонов это обязательный процесс, который сопровождает эти распады.

Иногда гамма-излучение не сопровождается изменением числа нуклонов А и заряда ядра Z. В этом случае происходит простой процесс возбуждения протон-электронных пар атома вещества за счет внешней энергии с последующей генерацией фотонов.

Согласно современным данным время жизни возбужденного атома  лежит между 10-11 с и 650 лет. Время жизни тем короче, чем выше энергия возбуждённого состояния, чем больше массовое число нуклида. Нуклиды, имеющие измеримое время жизни возбуждённого состояния, называются метастабильными, например, 80mBr (T=4,4 ч) и 234mPa (Т=1,18 с).

Существуют атомы, которые состоят из одинакового числа протон-электронных пар и одинакового числа нейтронов, но, тем не менее, различаются своими радиоактивными свойствами (прежде всего периодом полураспада); такие атомы называются изомерными. Изомерные атомы  находятся на различных энергетических уровнях. Атом-изомер, который  находится на более высоком энергетическом уровне, принято называть возбужденным, или метастабильным, и обозначать звездочкой или индексом m возле массового числа, например: 80*Вr или 80mBr. Переход атома  из метастабильного в основное (невозбужденное) состояние называют изомерным переходом.

Спектр гамма-излучения, как и спектр любого другого излучения сплошной и непрерывный. Дискретный характер излучения обусловлен конкретными условиями возбуждения атомов вещества (протон-электронных пар) и их последующей генерацией.

Пример изомерного перехода:

80m35Br → 8035Br.                                                                                                     (7)

Спонтанное деление. В 1938 г. был открыт процесс деления атомных ядер урана нейтронами. А год спустя молодые советские физики К.А. Петржак и Г.Н. Флеров, работая под руководством И.В. Курчатова, открыли спонтанное (самопроизвольное) деление ядер урана на два осколка со сравнительно близкими массами. В дипломе на открытие записано, что это “новый вид радиоактивности, при котором первоначальное ядро превращается в два ядра, разлетающихся с кинетической энергией около 160 МэВ”. [18]

Спонтанное деление – самопроизвольный распад тяжёлых ядер на два (редко – три или четыре) осколка – ядра элементов середины периодической таблицы.

Этот тип распада подробно рассмотрен в работе [1]. По своим характеристикам: величине выделяемой энергии (200 МэВ), виду спектра масс осколков, числу и энергии вторичных нейтронов (мгновенных – испускаемых в момент деления и запаздывающих – вылетающих после β—распада осколков) – спонтанное деление очень схоже с делением тяжёлых ядер под действием нейтронов. При спонтанном делении число испускаемых вторичных нейтронов несколько меньше, чем при индуцированном нейтронами делении того же ядра (для спонтанного деления 240Pu испускается 2,19 нейтрона на один акт деления, при делении под действием тепловых нейтронов – 2,882 нейтрона).

С точки зрения эфиродинамической концепции механизм этого типа распада соответствует альфа-распаду. Отличие заключается в количестве отделившихся  протон-электронных пар и нейтронов, число которых позволяет синтезировать дочерние атомы с примерно равными массами. В процессе синтеза дочернего атома остаются свободные нейтроны. Их энергия, как внешняя энергия, используется для распада соседних атомов.

Системный закон спонтанного деления будет иметь следующий вид:

Zα = AZX→ A-i-jZ-iY+ i(p+e) + jn + Еγ + ∆Е → A-i-jZ-iY1+ i+j-miY2 + mn + Еγ + ∆Е; (8)

где i – число отделившихся протон-электронных пар, j — число отделившихся нейтронов, m — число свободных нейтронов.

Например:

23892U → 13954Xe  + 9638Sr + 3n + 28 МэВ.

Выводы. Основной вывод заключается в том, что эфиродинамическая концепция позволяет установить силы и способы взаимодействия, обуславливающие физические процессы при разных типах распада атомов вещества.

            Основой рассматриваемых процессов является эфиродинамическая модель атома вещества, представляющая двумерную вращающуюся систему протон-электронных пар и нейтронов.

            Показано, что составные части, рождающиеся в процессе разных типов распада, формируются из последовательно отделившихся внешних протон-электронных пар и нейтронов фактически за время, меньшее 10-12 с.

            Перспективным представляется дальнейшее исследование других типов распада атомов на основе эфиродинамической концепции и их проявление в различных ядерных реакциях.

Литература.

  1. Бекман И.Н. Радиоактивность и радиация. Радиохимия. Том 1: учебное пособие/И.Н.Бекман.- МО, Щёлково: Издатель Мархотин П.Ю. 2011. – 398 с.
  2. Денисов В. Ю. Проблемы физики атомного ядра и ядерных реакций: монография / В. Ю. Денисов, В. А. Плюйко. — К.: Издательско-полиграфический центр «Киевский университет», 2013.-430 с.
  3. Кадменский С.Г. Радиоактивность атомных ядер: история, результаты, новейшие достижения // Соросовский образовательный журнал, 1999, №11, с. 76-81.
  4. http://nauka2000.com/ Лямин В. С., Лямин Д. В.  Модель атома на основе эфиродинамической концепции.
  5. http://femto.com.ua/articles/part_1/0099.html  Альфа распад.
  6. https://ru.wikipedia.org/wiki/ Альфа-распад.
  7. http://femto.com.ua/articles/part_2/4170.html Туннельный эффект.
  8. http://nuclphys.sinp.msu.ru/reactions/content.htm Ядерные реакции (теория).
  9. http://nauka2000.com/ Лямин В. С., Лямин Д. В.  Радиоактивность, что это такое? (эфиродинамическая концепция).
  10. http://profbeckman.narod.ru/RH0.files/11_2.pdf  Радий.
  11. Мэлли М. «История открытия бета-излучения» УФН 109 389–398 (1973).
  12. http://nauka2000.com/ Лямин В. С., Лямин Д. В.   Миф об открытии электрона.
  13. http://nauka2000.com/ Лямин В. С., Лямин Д. В.   Взаимодействие гамма-излучения с веществом.
  14. Ишханов Б. С.  Радиоактивность: учебное пособие / Б. С. Ишханов. — Москва : Университетская книга, 2011. – 378 с.
  15. http://nauka2000.com/   Лямин В. С.,  Лямин Д. В. К 125-и летию открытия фотона.
  16. http://nauka2000.com/   Лямин В. С.,  Лямин Д. В. Физическая сущность постоянной Планка.
  17. http://nauka2000.com/   Лямин В. С.,  Лямин Д. В. Про материю и антиматерию.
  18. Петрянов-Соколов И.В. (ред.) Популярная библиотека химических элементов. Кн.2. СЕРЕБРО — НИЛЬСБОРИЙ и далее. 3-е изд., испр. и доп. — Москва, Наука, 1983. 572 с.

Лямин В.С. , Лямин Д. В.  г. Львов


1 звезда2 звезды3 звезды4 звезды5 звёзд6 звёзд7 звёзд8 звёзд9 звёзд10 звёзд (Еще не оценили)
Загрузка...


Вы можете оставить комментарий к записи